Решётка линий потока в сверхпроводниках

Магнитный поток может проникать в сверхпроводник II типа в форме вихрей Абрикосова, также называемых линиями потока, трубками потока или флюксонами; каждый из них несёт квант магнитного потока φ₀ = h/2e. Эти малые вихри сверхтока стремятся образовать треугольную решётку линий потока (РЛП), которая в большей или меньшей степени возмущается неоднородностями материала, закрепляющими линии потока, а в высокотемпературных сверхпроводниках (ВТСП) — также тепловыми флуктуациями. Многие свойства РЛП хорошо описываются феноменологической теорией Гинзбурга–Ландау или электромагнитной теорией Лондона, в которой сердцевина вихря рассматривается как сингулярность. В сплавах Nb и ВТСП РЛП очень мягкая главным образом из-за большой глубины проникновения магнитного поля λ. Модуль сдвига РЛП равен c₆₆ ~ 1/λ², а модуль наклона c₄₄(k) ~ (1 + k²λ²)⁻¹ является дисперсионным и становится очень малым при коротких длинах волн искажений 2π/k ≪ λ. Эта мягкость ещё более усиливается выраженной анизотропией и слоистой структурой ВТСП, которые значительно увеличивают глубину проникновения для токов вдоль оси c этих почти одноосных кристаллов и могут даже приводить к расцеплению двумерных вихревых решёток в слоях Cu–O. Тепловые флуктуации и размягчение могут вызвать «плавление» РЛП и термоактивированный срыв закрепления линий потока или двумерных «блинных вихрей» в слоях. Для РЛП в слоистых ВТСП предсказываются различные фазовые переходы. Несмотря на достижение больших сил закрепления и высоких критических токов, малая энергия срыва закрепления пока препятствует применению ВТСП в качестве проводников при высоких температурах, за исключением случаев, когда приложенный ток и окружающее магнитное поле невелики.